Гипернефрома

Гипернефро'ма (от гипер... и греч. nephros — почка и -oma — окончание в названиях опухолей), опухоль, развивающаяся из клеток коры надпочечников (истинная Г.) или эпителия почечных канальцев (см. Почки). Истинная Г. обычно доброкачественная, проявляется извращением вторичных половых признаков (гирсутизм, вирилизм и др.), гипертонией и повышением температуры тела, у детей — преждевременной половой зрелостью. Лечение хирургическое. Г. почки, опухоль Гравица, почечноклеточный рак — злокачественная опухоль, исходящая из эпителия почки. Впервые описана немецким патологом П. А. Гравицем в 1883. Встречается чаще у мужчин в возрасте 40—60 лет. Лечение хирургическое.

  Лит.: Шапиро И. Н., Опухоли почек, лоханок и мочеточников, в кн.: Многотомное руководство по хирургии, отв. ред. Б. В. Петровский, т. 9, М., 1959.

  В. М. Вертепова, В. Г. Цомык.

Гипероны

Гиперо'ны (от греч. hypér — сверх, выше), тяжёлые нестабильные элементарные частицы с массой, большей массы нуклона (протона и нейтрона), обладающие барионным зарядом и большим временем жизни по сравнению с «ядерным временем» (~ 10^-23 сек). Известно несколько типов Г.: лямбда (L), сигма (S^—, S, S⁺), кси (X^—, X), омега (W^—) [значки ^—, , ⁺ справа сверху у символа частиц означают соответственно отрицательно заряженную, нейтральную и положительно заряженную частицы]. Все Г. имеют спин ¹/₂, кроме W^—, спин которого, согласно теоретическим представлениям, должен, быть равен ³/₂ (т. е. Г. являются фермионами). Г. участвуют в сильных взаимодействиях, т. е. принадлежат к классу адронов. Время жизни Г. порядка 10^-10 сек (за исключением S, который, по-видимому, имеет время жизни порядка 10^-20 сек); за это время они распадаются на нуклоны и лёгкие частицы (p-мезоны, электроны, нейтрино).

  Г. (L) были открыты в космических лучах английскими физиками Рочестером и Батлером в 1947, однако убедительные доказательства существования Г. были получены к 1951. Детальное и систематическое изучение Г. стало возможным после того, как их начали получать на ускорителях заряженных частиц высокой энергии при столкновениях быстрых нуклонов, p-мезонов и К-мезонов с нуклонами атомных ядер.

  Открытие Г. существенно расширило физические представления об элементарных частицах, поскольку были впервые открыты частицы с массой, большей нуклонной, и установлена новая важнейшая характеристика элементарных частиц — странность. Введение странности понадобилось для объяснения ряда парадоксальных (с точки зрения существовавших представлений) свойств Г. Интенсивное рождение Г. при столкновении адронов высокой энергии с несомненностью свидетельствовало о том, что они обладают сильным взаимодействием. С другой стороны, если бы распад Г. вызывался сильным взаимодействием, их время жизни должно было бы составлять по порядку величины 10^-23 сек, что в 10¹³ раз (на 13 порядков) меньше установленного на опыте. Время жизни Г. можно объяснить, если считать, что их распад происходит за счёт слабого взаимодействия, относительная интенсивность которого в этой области энергий как раз на 12—14 порядков меньше сильного (а следовательно, время распада во столько же раз больше). Парадоксом казалось то, что частицы, обладающие сильным взаимодействием, не могут распадаться с помощью этого взаимодействия.

  Важное значение для разрешения этого парадокса имел тот факт, что при столкновении p-мезонов и нуклонов с нуклонами Г. всегда рождаются совместно с К-мезонами (рис. 1), в поведении которых обнаруживаются те же странности, что и у Г. Особенности поведения Г. и К-мезонов были объяснены в 1955 Гелл-Маном и Нишиджимой существованием особой характеристики адронов — странности (S), которая сохраняется в процессах сильного и электромагнитного взаимодействий. Если приписать К⁺- и К-мезонам странность S = +1, а L-Г. и S-Г. — равное по величине и противоположное по знаку значение странности, S = — 1, и считать странность p-мезонов и нуклонов равной нулю, то сохранение суммарной странности частиц в сильных взаимодействиях объясняет и совместное рождение L- и S-Г. с К-мезонами, и невозможность распада частиц с неравной нулю странностью (такие частицы получили название странных частиц) с помощью сильных взаимодействий на частицы с нулевой странностью. При этом X = Г., которые рождаются совместно с двумя К-мезонами, следует приписать S = —2, а W^—-Г. — странность S = — 3. Распады Г. указывают на то, что процессы, обусловленные слабыми взаимодействиями, протекают с изменением странности. Рис. 2 иллюстрирует процессы сильного и слабого взаимодействия Г.

  Согласно современной теории элементарных частиц, каждому Г. должна соответствовать античастица, отличающаяся от своего Г. знаком электрического и барионного зарядов и странности. Все антигипероны наблюдались на опыте; последним был открыт (1971) антиомега-Г.

, или W⁺ (рис. 3).

  Сильное взаимодействие Г. Помимо сохранения странности, сильные взаимодействия Г. обладают определенной симметрией, называется изотопической инвариантностью. Эта симметрия была установлена ранее для нуклонов и p-мезонов и проявляется в том, что частицы группируются в некоторые семейства — изотонические мультиплеты [(р, n) и (p^—, p, p⁺), где р означает протон, а n — нейтрон]. Частицы, входящие в определенный изотопический мультиплет, одинаково участвуют в сильном взаимодействии, имеют почти равные массы и отличаются лишь электромагнитными характеристиками (электрическими зарядами, магнитными моментами). Число частиц в изотопическом мультиплете характеризуется специальным квантовым числом — изотопическим спином I и равно 2I + 1. Г. образуют 4 изотопических мультиплета (см. табл.).

  Таблица гиперонов

	L-гиперон (синглет)	S-гиперон (триплет)	X-гиперон (дуплет)	W-гиперон (синглет)
Состав изотопического мультиплета	L °	+		-		-	-
Мэв	1115,6	1189,4	1192,5	1197,3	1314,7	1321,3	1672,4
I	0		1		1/2		0
S	-1		-1		-2		-3
сек	-10	-10	-20	-10	-10	-10	-10
Основные схемы распада*	L®°{	-	+			-		-	-	-
-
	+	-