Для улучшения теплообмена между сердечником и оболочкой осуществляют их диффузионное сцепление (если сердечник металлический) или в зазор между ними вводят газ, хорошо проводящий тепло (например, гелий). Такой зазор необходим, когда материалы сердечника и оболочки имеют существенно разные коэффициенты объёмного расширения.

  Конструктивное исполнение Т. э. определяется формой сердечника. Наиболее распространены цилиндрические (стержневые), однако применяются трубчатые, пластинчатые и другие сердечники. Т. э. объединяют в сборки (пакеты, кассеты, блоки) и в таком виде загружают в реактор. В реакторе с твёрдым замедлителем Т. э. или их сборки размещают внутри замедлителя в каналах, по которым протекает теплоноситель. Если замедлитель жидкий и выступает одновременно в роли теплоносителя, то сборки сами являются элементами, направляющими поток жидкости.

  Основной показатель работы Т. э. — глубина выгорания топлива в нём; в энергетических реакторах она достигает 30 Мвт сут/т. В энергетических реакторах время работы Т. э. достигает трёх лет. Использованные Т. э. могут быть подвергнуты переработке с целью извлечения из них недогоревшего, а также вновь накопленного ядерного топлива.

  Лит. см. при ст. Ядерный реактор .

  С. А. Скворцов.

Тепловые нейтроны

Тепловы'е нейтро'ны, медленные нейтроны с кинетической энергией в интервале 0,5 эв — 5 Мэв. Называются тепловыми, так как получаются при замедлении нейтронов до теплового равновесия с атомами замедляющей среды (термализация нейтронов ). Распределение Т. н. в замедлителе по скоростям определяется его температурой в соответствии с Максвелла распределением для молекул газа. Энергия, соответствующая наиболее вероятной скорости Т. н., равна 8,6 10^-5 Тэв, где Т — абсолютная температура в К. Скорость Т. н. с энергией 0,025 эв равна 2200 м/сек и длина волны де Бройля l= 1,8 Å (см. Нейтронная оптика ). Так как l близка к величинам межатомных расстояний в твёрдых телах, то дифракция Т. н. используется для изучения структуры твёрдых тел. Наличие у нейтрона магнитного момента позволяет методом когерентного магнитного рассеяния Т. н. изучать магнитную структуру твёрдых тел. Изменения энергии при неупругом рассеянии Т. н. в конденсированных средах сравнимы с их начальной энергией, поэтому неупругое рассеяние Т. н. является методом исследования движения атомов и молекул в твёрдых телах и жидкостях (см. Нейтронография ). Т. н. имеют огромное значение для работы ядерного реактора , так как вызывают цепную реакцию деления U и Pu. Велика также роль Т. н. в производстве радиоактивных изотопов.

  Лит.: см. при ст. Медленные нейтроны .

  Э. М. Шарапов.

Тёплое

Тёплое, посёлок городского типа, центр Тёпло-Огарёвского района Тульской области РСФСР. Ж.-д. станция на линии Сухиничи — Волово, в 70 км к Ю. от Тулы. Молочный завод.

Теплоёмкость

Теплоёмкость, количество теплоты, поглощаемой телом при нагревании на 1 градус; точнее — отношение количества теплоты, поглощаемой телом при бесконечно малом изменении его температуры, к этому изменению Т. единицы массы вещества (г, кг ) называется удельной теплоёмкостью, 1 моля вещества — мольной (молярной) Т.

  Количество теплоты, поглощённой телом при изменении его состояния, зависит не только от начального и конечного состояний (в частности, от их температуры), но и от способа, которым был осуществлен процесс перехода между ними. Соответственно от способа нагревания тела зависит и его Т. Обычно различают Т. при постоянном объёме (C _v ) и Т. при постоянном давлении (С_р ), если в процессе нагревания поддерживаются постоянными соответственно его объём или давление. При нагревании при постоянном давлении часть теплоты идёт на производство работы расширения тела, а часть — на увеличение его внутренней энергии , тогда как при нагревании при постоянном объёме вся теплота расходуется только на увеличение внутренней энергии; в связи с этим c_p всегда больше, чем c_v . Для газов (разреженных настолько, что их можно считать идеальными) разность мольных Т. равна c_p — c_v = R, где R — универсальная газовая постоянная , равная 8,314 дж/ (моль× К ), или 1,986 кал/ (моль× град ). У жидкостей и твёрдых тел разница между С_р и C_v сравнительно мала.

  Теоретическое вычисление Т., в частности её зависимости от температуры тела, не может быть осуществлено с помощью чисто термодинамических методов и требует применения методов статистической физики . Для газов вычисление Т. сводится к вычислению средней энергии теплового движения отдельных молекул. Это движение складывается из поступательного и вращательного движений молекулы как целого и из колебаний атомов внутри молекулы. Согласно классической статистике (то есть статистической физике, основанной на классической механике), на каждую степень свободы поступательного и вращательного движений приходится в мольной Т. (C_v ) газа величина, равная. R /2; а на каждую колебательную степень свободы — R, это правило называется равнораспределения законом . Частица одноатомного газа обладает всего тремя поступательными степенями свободы, соответственно чему его Т. должна составлять

 R [то есть около 12,5 дж/Кмоль× К), или 3 кал/ (моль×град )], что хорошо согласуется с опытом. Молекула двухатомного газа обладает тремя поступательными, двумя вращательными и одной колебательной степенями свободы, и закон равнораспределения приводит к значению C_v =

R; между тем опыт показывает, что Т. двухатомного газа (при обычных температурах) составляет всего  R. Это расхождение теории с экспериментом связано с тем, что при вычислении Т. необходимо учитывать квантовые эффекты, то есть пользоваться статистикой, основанной на квантовой механике . Согласно квантовой механике, всякая система частиц, совершающих колебания или вращения (в том числе молекула газа), может обладать лишь определёнными дискретными значениями энергии. Если энергия теплового движения в системе недостаточна для возбуждения колебаний определённой частоты, то эти колебания не вносят своего вклада в Т. системы (соответствующая степень свободы оказывается «замороженной» — к ней неприменим закон равнораспределения). Температура Т, при достижении которой закон равнораспределения оказывается применимым к вращательной или колебательной степени свободы, определяется квантово-механическим соотношением T >> hv/k (v — частота колебаний, h — Планка постоянная , k — Больцмана постоянная ). Интервалы между вращательными уровнями энергии двухатомной молекулы (деленные на k ) составляют всего несколько градусов и лишь для такой лёгкой молекулы, как молекула водорода, достигают сотни градусов. Поэтому при обычных температурах вращательная часть Т. двухатомных (а также многоатомных) газов подчиняется закону равнораспределения. Интервалы же между колебательными уровнями энергии достигают нескольких тысяч градусов и поэтому при обычных температурах закон равнораспределения совершенно неприменим к колебательной части Т. Вычисление Т. по квантовой статистике приводит к тому, что колебательная Т. быстро убывает при понижении температуры, стремясь к нулю. Этим объясняется то обстоятельство, что уже при обычных температурах колебательная часть Т. практически отсутствует и Т. двухатомного газа равна  R вместо  R.